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對(duì)泡沫子彈撞擊下夾芯板的響應(yīng)過(guò)程的三個(gè)階段進(jìn)行分析（三階段（1）屈服條件）：

第三階段---夾芯板的動(dòng)力響應(yīng)
第二階段結(jié)束時(shí)夾芯結(jié)構(gòu)的子彈作用區(qū)域獲得相同速度，該階段我們假設(shè)芯層不再壓縮。
(1)屈服條件
Jones等的研究結(jié)果表明，矩形板在動(dòng)態(tài)載荷下的永久變形模式可近似為靜態(tài)下的變形模式，這樣可大大簡(jiǎn)化問(wèn)題的復(fù)雜性，從而也可獲得問(wèn)題的近似解析表達(dá)式。Jones提出了一種強(qiáng)動(dòng)載荷下矩形實(shí)心板的近似剛塑性分析模型，并采用下面的方程來(lái)描述屈服:
|M/M₀|+(N/N₀)²=1                                        (3-7)
其中，M₀=σ_YH²/4，N₀=σ_YH，σ_Y為屈服應(yīng)力，H為板的厚度。在此基礎(chǔ)上，馬丁提出一種適用于夾芯板的屈服準(zhǔn)則，方程為：
|M/M₀|+(N/N₀)=1                                         (3-8)
其中，M₀=σ_c（1-ε_c）²C²/4+σ_fyh［（1-ε_c）c+h]，N₀=2hσ_fy,+(1-ε_c)cσ_c，h是面板厚度；
c是芯層厚度；σ_fy是面板的屈服強(qiáng)度；σ_c是芯層壓縮強(qiáng)度。然而，它們僅適用于由較強(qiáng)且較薄的面板和較弱且較厚的芯層組成的結(jié)構(gòu)。
鑒于此，我們采用由外接和內(nèi)接四邊形描述的屈服條件：外接正方形屈服條件，塑性彎矩為：

未壓縮區(qū)域：M_0u=σ_fh（c+h）+σ_cc²/4

壓縮區(qū)域：M_0C=σ_fh（c^’+h）+σ_cc¹²/4

塑性膜力為：N₀=σ_cc+2σ_fh

內(nèi)接正方形屈服條件：|M=0.5M₀,|N|=0.5N₀                 （3-10）